Действительно рассмотрим

быть обеспечено в присоединенной схеме, показанной на 11.6, на которой в схему управляемого источника внесены определенные изменения. Действительно, представим коэффициент передачи К. в основной схеме в следующей форме: K=U2/U\ = = U2/i)(!/U')(Of/Ui). Здесь U2/I и U'/Oi — коэффициенты передачи для обратимых частей схемы. В присоединенной схеме они равны: u2/I=Un2l/oi U'/Ui = lni/in. Члену l\V'=a

С другой стороны, если при малом значении sA один из коэффициентов (о^ или сс2), как это часто бывает, очень мал в сравнении с другим, то меньшим и определяется значение k. Действительно, представим уравнение (5-13) в таком виде

Оно является формулировкой теоремы Остроградского и имеет чисто геометрический смысл преобразования объемного интеграла в поверхностный. Действительно, представим себе объем V разделенным на элементы объема dV. Величина div А, в соответствии с ее определением, есть отношение потока вектора А сквозь поверхность, ограничивающую объем dV., к объему dV. Следовательно, div A dV есть поток вектора А сквозь поверхность, ограничивающую объем dV. Представим два соседних объема dV, соприкасающихся друг с другом по некоторой поверхности ds. Очевидно, если поток сквозь поверхность соприкосновения для одного объема будет выходящим из него, т. е. положительным, то для другого он будет входящим в него, т. е. отрицательным. Поэтому при составлении интеграла ^divkdV по всему объему V потоки

Оно выражает собой теорему Стокса и имеет чисто геометрический смысл преобразования поверхностного интеграла в интеграл по контуру. Действительно, представим себе поверхность s разделенной на элементы ds. Величина нормальной составляющей вектора rot А, в соответствии с ее определением, есть отношение суммы произведений Adi по всем сторонам контура, ограничивающего элементарную площадку ds, к величине поверхности ds. Следовательно, rot Ads представляет собой эту сумму. При составлении

Оно является формулировкой теоремы Остроградского и имеет чисто геометрический смысл преобразования объемного интеграла в поверхностный. Действительно, представим себе объем V разделенным на элементы объема dV. Величина div А в соответствии с ее определением есть отношение потока вектора А сквозь поверхность, ограничивающую объем dV, к объему dV. Следовательно, div A dV есть поток вектора А сквозь поверхность, ограничивающую объем dV. Представим два соседних объема dV, соприкасающихся друг с другом по некоторой поверхности ds. Очевидно, если поток сквозь поверхность соприкосновения для одного объема будет выходящим из него, т. е. положительным, то для другого он будет входящим в него, т. е. отрицательным. Поэтому при составлении интеграла ] divAdV по всему объему V потоки сквозь все поверхности

Оно выражает собой теорему Стокса и имеет чисто геометрический смысл преобразования поверхностного интеграла в интеграл по контуру. Действительно, представим себе поверхность s разделенной на элементы ds. Величина нормальной составляющей вектора rot А в соответствии с ее определением есть отношение суммы произведений A dl по всем сторонам контура, ограничивающего элементарную площадку ds, к величине поверхности ds. Следовательно, rot A ds представляет собой эту сумму. При составлении интеграла [ rot A ds по всей по-

пени и «образованность» («обученность») преобразователя информации, т. е. его семантические свойства. Действительно, если опять преобразователь информации уподобить переводчику, то информация, заключенная в его тезаурусах, будет характеризовать эрудицию (образованность) переводчика в отношении знания каких-то определенных языков. Таким образом, здесь уже будут грояв-ляться семантические свойства преобразующей информации. При этом семантическая ценность преобразующей информации может существенно отличаться от ее прагматической ценности. Действительно, представим себе такой пример. Переводчик должен переводить с русского на английский ограниченное число слов: «хорошо», «плохо», «человек», «машина», которые являются для него входной информацией. Переводчик за короткое время может стать в отношении этих четырех слов, т. е. с прагматической точки зрения, идеальным переводчиком, однако умение переводить эти четыре слова еще очень мало говорит об его образованности — знании английского языка.

Действительно, представим себе разрез вертикальной плоскостью А—Б кольца диаметром D, расположенного у поверхности земли. Если бы диаметр кольца был бесконечно большим, то ток от кольца расходился бы

Действительно, представим себе горизонтальный заземлитель, уложенный по периметру прямоугольника со сторонами а и ft и площадью S. Сопротивление такого заземлителя R' больше, чем сопротивление вытянутой полосы R (табл, 1-2) той же длины, за счет взаимного экранирования сторон

Действительно, представим себе, что в некотором контуре с постоянным током электродвижущие силы изменились на малую величину. Сила тока в контуре начнет изменяться, но через некоторое время достигнет нового установившегося значения. Изменяя э. д. с. небольшими ступенями, мы создадим в контуре ступенчато изменяющийся ток, к отдельным установившимся значениям которого будут применимы все законы постоянного тока.

Действительно, представим себе, что на плоскую поверхность 5 абсолютно поглощающего тела падает электромагнитная волна. Вследствие существования давления электромагнитной волны на тело действует сила F = uS. Но согласно второму закону Ньютона сила равна импульсу, полученному телом за единицу времени. Отсюда можно заключить, что излучение переносит с собой определенный импульс.

Из уравнения (8.51) легко определить энергию активации. Чем больше энергия активации, тем больше угол ф и тем больше прочностные характеристики изделий, а следовательно, выше надежность. Действительно, рассмотрим прямую /, характери-'зующую результаты испытания одних изделий под термической нагрузкой, и прямую //, характеризующую результаты испытания уже других изделий тоже под термической нагрузкой. Из .8.4 видно, что при одном и том же приращении нагрузки для отказа одного и

Действительно, рассмотрим следующую схему ( 12-11).

Можно показать, что во всех остальных случаях при помощи (3-95) переменные Хг и Х2 можно выразить через К, и К;, и обратно. Действительно, рассмотрим, например, однонаправленную компоненту, полюсные уравнения которой можно представить в виде

Действительно, рассмотрим следующую сх!:му ( 12-11).

Когда контур интегрирования охватывает только часть сечения проводника с током ( 10-15), то в правой части равенства (10-82) должна быть учтена только часть тока, охватываемая контуром интегрирования. Действительно, рассмотрим обход по пути ABC ( 10-15), включающий часть сечения проводника с током П. На участке АВ значение т тока, охваченного линией обхода, зависит от / \

ционность фоторезистора: чем больше т, тем выше чувствительность, но тем выше и инерционность прибора. Действительно, рассмотрим, например, характер спада фотопроводимости фоторезистора после выключения источника света ( 12.8). Вследствие протекания процесса рекомбинации концентрация избыточных носи-зона телей убывает по закону [см. (6.39)]

Действительно, рассмотрим растекание импульсного тока i=at с полусферического заземлителя радиуса г0 со стационарным сопротивлением R. Выражение для по-

Элементы матрицы проводимостей в (2.8) в отличие от (2.3) требуют для своего определения сложных вычислений, и только диагональные элементы этой матрицы имеют ясную физическую трактовку. Действительно, рассмотрим произвольное (j-e) уравнение системы (2.8):

Диэлектрическую проницаемость мы ввели уже в § 38, рассматривая зависимость емкости конденсатора от свойств диэлектрика. Легко видеть, что оба эти определения совпадают. Действительно, рассмотрим однородный диэлектрик в однородном поле плоского

Как известно из механики, гармоническое колебание точки можно представить как проекцию равномерно вращающегося вектора. Действительно, рассмотрим произвольную прямую X ( 276) и вектор, имеющий длину а и составляющий с прямой X угол 9- Предположим, далее, что этот вектор равномерно вращается против часовой стрелки с угловой скоростью ш, так что