Гармонической составляющей

Из соотношений (8) и (3) получаем выражение для АМ-сигнала при гармонической модуляции

нического сигнала его спектр состоит из одной спектральной составляющей. В общем же случае спектр сигнала занимает некоторую полосу частот от /min До /max. Ширина диапазона частот, занимаемого спектром сигнала, называется шириной спектра &Fc = fmnx — /min-Согласно выражению (12) при гармонической модуляции в спектре АМ-сигнала /mln=f0 — F, fmia=fo + F, и ширима такого спектра kFG = 2F, где /•' — частота модуляции. Если управляющий сигнал не гармонический, а сложный, то его спектр занимает полосу частот от Fmin до /•'max- В этом случае спектр АМ-сигнала имеет, очевидно, две боковые полосы частот: нижнюю боковую

f между нелинейными гармоническими искажениями испытательного колебания с однотональной модуляцией я нелинейными комбинационными искажениями испытательного колебания с двухтональной модуляцией, вносимыми трактами любого вида с произвольными характеристиками. Однозначная связь обеспечивается при выполнении ряда условий. Во-первых, пределы изменения модуляционного параметра испытательного напряжения при гармонической и двухтональной модуляции должны быть одинаковы. Во-вторых, частоты двухтональной модуляции должны быть близки к частоте гармонической модуляции. В-третьих, частоты гармоник и суммар- 10.16 ных комбинационных частот должны

1 Для индекса модуляции т, лежащего в пределах от 0 до 25, ширину спектра ЧМ колебания при гармонической модуляции можно рассчитывать по приближенной формуле [17]:

12. По каким приближенным формулам можно определить ширину спектра ЧМ и ФМ колебаний при гармонической модуляции в случаях m1?

Как было показано выше, спектр ЧМ колебания даже при гармонической модуляции имеет более сложную структуру, чем спектр AM колебания. Поэтому можно ожидать, что ЧМ колебания при прохождении через узкополосные цепи подвергаются большим искажениям.

Требуется установить связь между спектром модулированного колебания и спектром модулирующей функции, т. е. спектром исходного сообщения s(/). Проще и нагляднее всего это можно сделать для случая тональной (гармонической) модуляции, когда огибающая

получается неопределенность, которая легко раскрывается. Как и в случае гармонической модуляции (см. §4.6), при больших значениях т амплитуды боковых частот максимальны для значений п, близких к т. При дальнейшем увеличении п амплитуды боковых частот быстро уменьшаются.

Требуется установить связь между спектром модулированного колебания и спектром модулирующей функции, т. е. спектром исходного сообщения s (f). Проще и нагляднее всего это можно сделать для тональной (гармонической) модуляции, когда огибающая

Заметим, что при гармонической модуляции фазы по закону 6 (t) = т sin Ш, очевидно,

В § 6.9 было показано, что при гармонической модуляции амплитуды передача колебания через контур, точно настроенный на несущую частоту, не сопровождается изменением формы огибающей, имеет место лишь ослабление глубины модуляции.

В этом выражении /0 — постоянная составляющая (постоянный ток); /lfnsin(wf + \l/f}) —первая (основная) гармоника, частота которой равна частоте несинусоидальной периодической функции — тока /; все остальные слагаемые называют высшими гармониками; ф^ — начальная фаза fc-й гармонической составляющей, зависящая

так как этот интеграл по определению равен квадрату действующего значения /, гармонической составляющей тока k-ro порядка;

В цепи периодического несинусоидального тока для различных гар-моническ^х составляющих этого тока индуктивные сопротивления катушек fccol и емкостные сопротивления конденсаторов 1/fccoC зависят от номера k гармонической составляющей. 128 .

Это значение является амплитудой намагничивающей силы сосредоточенной однофазной обмотки. Воспользовавшись этим значением, выразим косинусоидальную кривую первой гармонической составляющей намагничивающей силы аналитически в виде (см. кривую 1.8, б)

Система гармонического компаундирования обеспечивает автоматическое регулирование напряжения при изменении тока от О до 21Н и коэффициента мощности нагрузки от 0 до 1 с точностью ± 10%. Принцип гармонического компаундирования с использованием энергии высшей гармонической составляющей магнитного потока реализуется для всех типов машин с электромагнитным возбуждением, а также генераторов смешанного возбуждения.

Интегрируем по степени т и получаем следующее выражение для расчета амплитуды первой гармонической составляющей под полюсом:

Значения амплитуды первой гармонической составляющей поля

Л[ - амплитуда первой гармонической составляющей магнитного потока.

Как отмечалось выше, гармоника реакции якоря определяется не только видом нагрузки, но и знаком относительно первой гармонической составляющей. Третья гармоника обмотки возбуждения B^f и поля реакции якоря #-,,, имеют различные знаки, поэтому при индуктивной нагрузке поле полюсов и реакции якоря складываются (по основной-вычитаются) Напряжение гармонической обмотки будет возрастать.

гармонической обмотки при токах нагрузки основной обмотки в относительных единицах: 1Н =0,5-кривая 5; 1Н = 1,0-кривая 4; 7Я=1,5- кривая 3; Гн-2-кривая 2. При емкостной нагрузке реакция якоря по третьей гармонической составляющей будет размагничивающей, а по основной - намагничивающей.

ЭДС высшей гармонической составляющей в относительных приращениях



Похожие определения:
Генератора представлена
Генератора рассмотрим
Генератора следовательно
Генератора становится
Гармонические составляющие
Генераторе постоянного
Генераторное напряжение

Яндекс.Метрика