Магнитным отклонением

Как было показано ранее, напряженность Н можно рассматривать как удельную МДС, необходимую для создания магнитного потока на единице длины контура интегрирования. Тогда, очевидно, произведение HI можно рассматривать как МДС, необходимую для создания магнитного потока на участке магнитной цепи длиной /. Величину HI называют разностью скалярных магнитных потенциалов и иногда магнитным напряжением: Я/= UM. На участке магнитной цепи, не содержащем намагничивающей обмотки, положительное направление магнитного напряжения совпадает с направлением напряженности.

Таким образом, согласно закону полного тока МДС F равна сумме произведений напряженностей магнитного поля на длины соответствующих участков для контура магнитной цепи. Произведение H^l^ ~Uf/lk часто называют магнитным напряжением участка магнитной цепи.

Поток Ф0 в воздушном зазоре связан с магнитным напряжением поля зазора Uou=H0t0 прямолинейной зависимостью, так как по закону Ома для этого участка цепи Ф„ = U0u/R0u> а магнитное сопротивление зазора постоянно. Эта прямая проходит через начало координат и наклонена к оси ординат под углом а, тангенс которого пропорционален магнитному сопротивлению зазора:

Если учесть, что магнитные напряжения ферромагнитных участков магнитных линий полей рассеяния пренебрежимо малы по сравнению с магнитным напряжением участков этих линий в воздухе, то можно заключить, что практически вся энергия поля рассеяния будет сосре-

сумму намагничивающих сил, встречающихся при обходе данного магнитного контура (намагничивающую силу считают положительной, если ее направление совпадает с направлением обхода); в правую часть уравнения записывают алгебраическую сумму маг-нитныхнапряженийучастковмагнитопровода (Я„ /„= Umn),называют магнитным напряжением данного участка магнитной цепи, по аналогии с напряжением на участке электрической цепи, и считают его положительным, если направление магнитного потока на этом участке совпадает с направлением обхода

Таким образом, согласно закону полного тока МДС F равна сумме произведений напряженностей магнитного поля на длины соответствующих участков для контура магнитной цепи. Произведение Я. lk = U . часто называют магнитным напряжением участка магнитной цепи.

Таким образом, согласно закону полного тока МДС F равна сумме произведений напряженностей магнитного поля на длины соответствующих участков для контура магнитной цепи. Произведение Hklk = U ^ часто назьтают магнитным напряжением участка магнитной цепи.

Увеличение магнитного напряжения учитывается введением коэффициента воздушного зазора (коэффициента Картера) fcg. Этот коэффициент, полученный расчетом полей в зазорах с различным соотношением ширины зубцов и пазов, показывает, насколько возрастает магнитное напряжение зазора при зубчатой поверхности статора или ротора по сравнению с магнитным напряжением зазора между гладкими поверхностями.

То обстоятельство, что начинать расчет, задаваясь магнитным напряжением, невозможно, не вызывает сложностей на практике.

Уравнение (2.69) решается графически ( 2.16). В правом координатном углу показана зависимость между индукцией в воздушном зазоре и магнитным напряжением в зубцах. В левом координатном углу — пучок прямых линий, соответствующих уравнению (2.67), при заданном значении воздушного зазора. Котангенс угла наклона прямой к оси абсцисс

ка. Для этого рисуют картину поля в сердечнике полюса в предположении постоянства магнитной проницаемости стали. Затем наконечник разбивается на мелкие части линиями, «параллельными» линиям уровня на картине поля ( 2.20,6). Задавшись магнитным напряжением под краем полюса F\, по картине поля в воздушном зазоре находят магнитный поток, замыкающийся через

Заметим, что существуют ЭЛТ с электростатической фокусировкой и магнитным отклонением.

Кинескопы — наиболее распространенный тип ЭЛТ — входят в состав телевизоров и видеоконтрольных устройств (дисплеев) ЭВМ. К ним предъявляются требования высокой яркости и контрастности изображения при высокой разрешающей способности и определенном размере экрана (обычно около 0,5 м). Исходя из этих требований, кинескопы выпускают в виде ЭЛТ с электростатической фокусировкой и магнитным отклонением луча на угол до 110°, диагональю экрана от 11 до 67 см, разрешающей способностью 0,5 мм. Кинескопы цветного изображения снабжают тремя электронными прожекторами, формирующими три луча, которые пересекаются в одной плоскости. В этой плоскости установлен цветодели-тельный элемент (теневая маска) в виде тонкой металлической пластины с множеством (300—500 тыс.) отверстий. Три луча, прошедшие через одно из отверстий маски, попадают на экран, образуя следы в виде небольших кружков с центрами, расположенными в вершинах равностороннего треугольника («электронная триада»). Участки экрана, соответствующие кружкам «электронной триады», покрывают люминофорами, которые светятся красным, зеленым и синим цветами («люминофорная триада»), при этом число «люмино-форных триад» равно числу «электронных триад». Таким образом, луч каждого прожектора вызывает свечение только одного цвета и появляется возможность управления цветопередачей на экране путем независимого управления каждым из трех лучей с помощью модуляторов.

Обозначения для электронно-лучевых трубок определяются ГОСТ 13393—76 и состоят из четырех элементов. Первый элемент — число, означающее диаметр или размер диагонали экрана в сантиметрах. Второй элемент — сочетание букв, характеризующих тип трубки: ЛК — кинескопы с магнитным отклонением луча;

ЛМ — другие приемные трубки с магнитным отклонением луча; ЛО — трубки с электростатическим отклонением луча; ЛН — запоминающие трубки. Третий элемент — число, означающее порядковый номер данного типа трубки. Четвертый элемент — буква, означающая тип экрана. Например, 65ЛК2Б— кинескоп с прямоугольным экраном, 65 см по диагонали, с магнитным отклонением луча, номер типа — 2, цвет свечения экрана — белый. Другой пример: 16Л02А— осциллографическая трубка с прямоугольным экраном, 16 см по диагонали, с электростатическим отклонением луча, номер типа — 2, цвет свечения экрана — синий.

9.27. Напряжение анода электронно-лучевой трубки с магнитной фокусировкой и магнитным отклонением ?/а= =14,4 кВ. Электронный луч проходит расстояние 5 см через область поперечного магнитного поля. Определить магнитную индукцию, необходимую для отклонения луча на 17,5°.

двух букв, указывающих вид трубки (ЛО — трубка с электростатическим управлением луча; ЛМ — осциллографическая трубка с электромагнитным управлением луча; ЛК — кинескоп с электромагнитным отклонением луча);

59ЛК2Б кинескоп с магнитным отклонением луча, размер экрана по диагонали 59 см, цвет свечения экрана — белый, порядковый номер разработки 2;

2.3. Устройства электронно-лучевой трубки с магнитным отклонением луча (а) и магнитная отклоняющая система (б)

Основным недостатком магнитных отклоняющих систем является большая инерционность, из-за чего трубки с магнитным отклонением невозможно использовать на частотах выше 10— 20 кГц. Кроме того, магнитная отклоняющая система более громоздка и потребляет большую мощность от источника сигнала.

Генераторы импульсов пилообразного тока используют в устройствах линейной развертки луча электронно-лучевых трубок с магнитным отклонением. Принцип развертки луча в таких трубках состоит в следующем. У горловины трубки располагают отклоняющие катушки. Эти катушки обычно делают парными, например, одну под горловиной, вторую, симметричную ей, — над горловиной. Через эти катушки протекает общий ток. В горловине трубки создается сильна; магнитное поле. За счет взаимодействия электронов с магнитным полем электронный луч отклоняется в плоскости, перпендикулярной силовым линиям магнитного поля. Чем больше ток в катушке и чем силь-

В § 14.4 был рассмотрен способ получения растра на экране кинескопа с магнитным отклонением электронного луча.