Определения постоянной

Для определения постоянных интегрирования Л, и Аг обратимся, как и в других задачах, к законам коммутации для индуктивного [см. (5.1)] и емкостного [см. (5.2)] элементов. До коммутации и, в частности в момент времени t = 0_ , непосредственно предшествовавший коммутации, напряжение на емкостном элементе равнялось ЭДС Е источника, а тока в индуктивном элементе не было. Поэтому

Для определения постоянных с,сь?,0 и координаты а воспользуемся свойствами точек Аг,Аъ,А4.

В заключение этой темы следует отметить общепринятость и наглядность классического метода и вместе с тем его сложность из-за необходимости определения постоянных интегрирования и преобразования системы уравнений в уравнение с одним неизвестным.

Для определения постоянных интегрирования -4, и А г обратимся, как и в других задачах, к законам коммутации для индуктивного [см. (5.1)] и емкостного [см. (5.2)] элементов. До коммутации и, в частности в момент времени t = 0_ , непосредственно предшествовавший коммутации, напряжение на емкостном элементе равнялось ЭДС Е источника, а тока в индуктивном элементе не было. Поэтому

Для определения постоянных интегрирования Аг н Аг обратимся, как и в других задачах, к законам коммутации для индуктивного [см. (5.1)] и емкостного [см. (5.2)] элементов. До коммутации и, в частности в момент времени t = 0_ , непосредственно предшествовав-

11.70. Для определения постоянных времени цепей необходимо рассмотреть свободные процессы в этих цепях; с этой целью исключаются из сх^м источники энергии, размыкая источники тока и замыкая накоротко источники напряжения. Все анализируемые цепи являются цегями первого порядка, которые после преобразования сводятся ijc цепи Кэкв Сэкв.

Для определения постоянных используются граничные условия и условия непрерывности силовых линий магнитного поля на границах зон. Ось координат х направлена по ферромагнитной поверхности дна паза. При fi > цо имеем

Для определения постоянных Cj и С2 воспользуемся граничны-

После определения постоянных интегрирования находим изображение температурного поля в нагреваемом материале при симметричных электродах

6. По лабораторной работе сделать заключение относительно: а) возможности экспериментального определения постоянных коэффициентов и параметроь четырехполюсника; б) совпадения расчетных и опытных результатов определения входных величин при заданных выходных величинах; в) потребления мощности при испытаниях четырехполюсника по методу холостого хода и короткого замыкания; г) причин возможного неполного совпадения расчетных и опытных результатов.

При этом операции дифференцирования и интегрирования функций времени заменяются соответствующими операциями умножения и деления функций комплексного переменного на оператор р, что существенно упрощает расчет, так как сводит систему дифференциальных уравнений к системе алгебраических. В операторном методе отпадает необходимость определения постоянных интегрирования. Этими обстоятельствами объясняется широкое применение этого метода на практике.

Для определения постоянной А в (5.16) обратимся к закону коммутации для индуктивного элемента (5.1). До размыкания ключа, т. е. и при t = 0_ , в катушке был постоянный ток Е/г . Поэтому по закону коммутации

Для определения постоянной А в (5.25) обратимся к закону коммутации для емкостного элемента (5.2). Так как до коммутации, т. е. и в момент времени t = 0_ , емкостный элемент был заряжен до напряжений источника, то

Для определения постоянной интегрирования А воспользуемся вторым законом коммутации. Так как до коммутации конденсатор не был заряжен и напряжение на нем было равно нулю, то в первый момент после замыкания ключа при t = 0 напряжение ис, сохраняясь неизменным, будет также равно нулю. Подставляя это начальное условие в уравнение (8.23):

Для определения постоянной интегрирования А воспользуемся первым законом коммутации. До замыкания ключа ток в индуктивной катушке был равен нулю, следовательно, в первый момент после замыкания ключа ток будет также равен нулю:

Проинтегрируем выражение (7.7), причем для определения постоянной примем, что максимум давления, т. е. сечения слоя, где dp/dx-- = 0, располагается там, где h = hm, и соответственно х = хт.

Для определения постоянной А в (5.16) обратимся к закону коммутации для индуктивного элемента (5.1). До размыкания ключа, т. е. и при t = 0_ , в катушке был постоянный ток Е/ г . Поэтому по закону коммутации

Для определения постоянной А в (5.25) обратимся к закону коммутации для емкостного элемента (5.2). Так как до коммутации, т. е. и в момент времени f = 0_ , емкостный элемент был заряжен до напряжения источника, то

Для определения постоянной А в (5.16) обратимся к закону коммутации для индуктивного элемента (5.1). До размыкания ключа, т. е. и при t =0_ , в катушке был постоянный ток Е/ г , Поэтому по закону коммутации

Для определения постоянной А в (5.25) обратимся к закону коммутации для емкостного элемента (5.2). Так как до коммутации, т. е. и в момент времени t = 0 , емкостный элемент был заряжен до напряжения источника, то

Для определения постоянной интегрирования используем закон коммутации о непрерывности изменения суммы заряда конденсаторов ветвей, сходящихся в узле а:

Для определения постоянной интегрирования используем закон коммутации о непрерывности потокосцепления контура: