Определим зависимость

На основании формулы для электромагнитной силы (6-22) определим вращающий момент, действующий на подвижную катушку:

При большом значении активного сопротивления ротора вращающие моменты пропорциональны квадратам симметричных напряжений статора и скольжению (см. гл. 12). Определим вращающий момент двигателя при этих упрощениях как разность вращающих моментов от прямого и обратного полей:

На основании формулы для электромагнитной силы (6-8) при неизменных токах определим вращающий момент, действующий на подвижную катушку: d

При большом значении активного сопротивления ротора вращающие моменты пропорциональны квадратам симметричных напряжений статора и скольжению (см. гл. 12). Определим вращающий момент двигателя при этих упрощениях как разность вращающих моментов от прямого и обратного полей:

На основании уравнения (3.1) определим вращающий момент электромагнитного измерительного механизма. Электромагнитная энергия катушки, по обмотке которой протекает ток,

Определим вращающий момент электродинамического измерительного механизма. Электромагнитная энергия двух контуров с токами

Определим вращающий момент как Мл — dA3/da (см. §2-2). Если представить себе, что измерительный механизм состоит из одной неподвижной и одной подвижной катушек, обтекаемых соответственно токами /J и /а, то энергия такой системы будет

Определим вращающий момент измерительного механизма электростатической системы как частную производную электрокинетической энергии по углу поворота подвижной части

Учитывая, что в процессе измерения напряжение неизменно, определим вращающий момент М, стремящийся повернуть подвижную систему:

При большой величине активного сопротивления ротора вращающие моменты пропорциональны квадратам симметричных напряжений статора и скольжению (гл. 12). Определим вращающий момент двигателя при этих упрощениях как разность вращающих моментов от прямого и обратного полей:

На основании уравнения (51) определим вращающий момент электромагнитного измерительного механизма как производную от

2. Определим зависимость h2i3 °T ^кэ ПРИ постоянном токе базы /Б = 400мкА. Как следует из графика /г21э=/(^кэ) ( 1.17, б), с ростом t/кэ параметра /г21Э растет.

Выполнив условие (7.71), найдем коэффициенты аппроксимации и определим зависимость T=f(x), необходимую для расчета параметров электромагнита.

определим зависимость их концентрации от времени для любой точки образца с координатой г:

Определение пускового тока и статический механической (пусковой) характеристики синхронного двигагеля. Частотный метод удобен для расчета токов и моментов СМ, работающих в асинхронном режиме, например при асинхронном пуске СД. Определим зависимость тока статора и электромагнитного вращающего момента трехфазного СД от скольжения ротора Обмотка статора двигателя питается номинальным трехфазным напряжением, обмотка возбуж-

Электромагниты. В электромагнитных приборах (реле, измерительных приборах и т. д.) используется сила притяжения электромагнита подвижной системы (якоря). Простейшая конструкция электромагнита изображена на 2.9, а. Расчет зависимости тока и напряжения электромагнита с использованием безразмерной характеристики прил. 7 соответствует системе уравнений (2.76). Определим зависимость силы притяжения электромагнита от тока обмотки и воздушного зазора.

Определим зависимость намагниченности и индукции намагниченности от напряженности свободного тока, т. е. J (Я;) и Bj (Я;).

Закон степени трех вторых. Определим зависимость 'анодного тока от анодного напряжения в диоде, образованном двумя плоскими, безграничными, параллельными друг другу пластинами ( 2-4). В этом случае можно пренебречь краевым эффектом и считать поле между анодом и катодом однородным. Примем следующие допущения.

Определим зависимость коллекторного тока IK(«BX) и напряжений на коллекторе и эмиттере мк(ывх), "э("вх). Считаем заданными сопротивления Rs, RK и Ra, характеристики базовой /Б (U БЭ, ?/кэ) и коллекторной /к(^кэ , /Б) 'Цепей ( 4.6,а,б). Проводим нагрузочную прямую аб на 4.6,6 в соответствии с уравнением

Определим зависимость между Z и х путем подстановки:

Закон степени трех вторых. Определим зависимость 'анодного тока от анодного напряжения в диоде, образованном двумя плоскими, безграничными, параллельными друг другу пластинами ( 2-4). В этом случае можно пренебречь краевым эффектом и считать поле между анодом и катодом однородным. Примем следующие допущения.

В качестве примера, пользуясь методом кусочно-линейной аппроксимации, определим зависимость потокосцепления индуктивной катушки XF(/) при включении ключа ( 23.4, а). Э. д. с. &, сопротивление резистора г и кривая намагничивания W(i) ( 23.4, б) заданы.