Обусловленный движением

Ток в фазе ротора, обусловленный действием ЭДС E2s,

Для выполнения триггера вовсе не обязательно применять операционный усилитель, в простейшем случае вполне достаточно иметь двухкаскадный усилитель с гальванической связью между каскадами и соединением выхода со входом (т. е. охватом усилителя 100 %-ной положительной обратной связью). Для облегчения узнавания триггера в составе радиоэлектронных схем его принято изображать в симметричном виде ( 85, а), как и в случае симметричного мультивибратора (см. 81, в, г). Однако, если в мультивибраторе межкаскадная связь выполнена на конденсаторах, обеспечивающих два неустойчивых (временных) состояния равновесия, то в триггере связь между каскадами непосредственная. Это приводит к тому, что триггер имеет два устойчивых, независимых от времени состояния равновесия. В принципе триггер — полностью симметричная схема, все элементы которой попарно симметричны. Однако на практике хотя бы один из элементов несколько отличен от ему подобного. Вследствие этого система оказывается несимметричной: через один из транзисторов, например VTI, начинает протекать чуть больший ток, чем через транзистор VT2, и поэтому напряжение коллектор — эмиттер транзистора VT1 оказывается меньше, чем транзистора VT2. Но коллекторы транзисторов соединены перекрестно с базами: коллекторное напряжение одного транзистора подается в отпирающей полярности на базу другого. Поэтому на базу VT2 с коллектора VT1 подается меньшее напряжение, чем на базу VT1 и, следовательно, VT2 отпирается меньше, чем VT1. Это, естественно, приводит к еще большему усугублению несимметрии: ток через VТ1 еще больше возрастает, а через VT2 — еще больше уменьшается. Этот процесс, обусловленный действием положительной обратной связи в системе, протекает очень быстро, лавинообразно, и в конечном итоге приводит к полному отпиранию транзистора VT1 — переводу его в режим насыщения, в котором ток через транзистор максимален, а падение напряжения на участке коллектор — эмиттер минимально и для кремниевых транзисторов не превышает 0,2— 0,3 В. При этом транзистор VT2 оказывается полностью запертым, ибо для того, чтобы через кремниевый транзистор протекал ток, на его базу необходимо подавать напряжение не менее 0,5—

Для доказательства этой теоремы разомкнем ветвь с элементом R и определим расчетным или экспериментальным путем напряжение холостого хода мх х ( 1.19, а). Затем включим в эту ветвь навстречу друг другу два источника напряжения с задающим напряжением мг = мхх ( 1.19,6). Ток в ветви с R при этом ( 1.19,6) не изменится по сравнению с током / в исходной схеме (см. 1.18, а). Результирующий ток в выделенной ветви найдем методом наложения: i=iA + i1 + i2, где iA — частичный ток, обусловленный активным двухполюсником; г\ —ток, обусловленный действием источника и^; /2 — ток, обусловленный действием источника мг2. Однако напряжение активного двухполюсника и задающее иг2 действуют навстречу друг другу, поэтому ^ + «2 = 0. Следовательно, ток в цепи / = /, будет обусловлен только действием источника с мг] =мхх (см. 1.18,6). Частичный ток г\ может быть найден, если положить все задающие напряжения и токи активного двухполюсника равными нулю. Получившийся при этом пассивный двухполюсник полностью характеризуется своим эквивалентным сопротивлением R3 относительно выделенных зажимов. Таким образом, приходим к схеме, изображенной на 1.18,6.

/пом с = t/пом e/Rz — ток, обусловленный действием сигнала помехи б, который поступает на вход триггера через источник смещения

представляет собой установившийся, или вынужденный, синусоидальный ток, обусловленный действием приложенного напряжения иь а вторая составляющая

Входящее в последнее выражение слагаемое AuY(t~ tx) - [u2(t]) ~ ux(t\)]Y(t - tx) определяет ток в цепи, обусловленный действием скачкообразного напряжения Au{tx), подключаемого ко входу цепи в момент времени tx.

6. Представляя напряжение и(€) на входе цепи в виде последовательности прямоугольных импульсов напряжения амплитудами u{t) и длительностью Ах, запишем ток, обусловленный действием в момент времени t одного импульса напряжения: i(t) - Y'(t - х)и(х)Ах + Y(0)u(t). Здесь первое слагаемое определяет ток при t > 0 после окончания действия импульса, а второе слагаемое — ток во время действия импульса. Суммируя токи от всех импульсов при t > 0 и переходя к пределу при Ах -> 0, получаем искомое выражение

Частотные фильтры инерционны. Так, частотный фильтр первого порядка имеет переходную характеристику h(t)—{\— —e~tlx) • l(t}, где t—постоянная времени фильтра. В таком случае выходной сигнал, обусловленный действием постоянной составляющей, нарастает за фильтром постепенно и почти достигает своего установившегося значения за t~3x. Этот отрезок времени можем назвать временем наблюдения' за сигналом (подробнее см. § 2.6).

Для доказательства этой теоремы разомкнем ветвь с элементом R и определим расчетным или экспериментальным путем напряжение холостого хода их х ( 1.19, а). Затем включим в эту ветвь навстречу друг другу два источника напряжения с задающим напряжением «r = wxx ( 1.19,6). Ток в ветви с R при этом ( 1.19,6) не изменится по сравнению с током / в исходной схеме (см. 1.18, а). Результирующий ток в выделенной ветви найдем методом наложения: i = iA + i1 + i2, где iA — частичный ток, обусловленный активным двухполюсником; i1 —ток, обусловленный действием источника ит1; i2 — ток, обусловленный действием источника мг2. Однако напряжение активного двухполюсника и задающее иг2 действуют навстречу друг другу, поэтому iA + i2 = 0. Следовательно, ток в цепи i — ix будет обусловлен только действием источника с ыг1 = ихх (см. 1.18,6). Частичный ток i1 может быть найден, если положить все задающие напряжения и токи активного двухполюсника равными нулю. Получившийся при этом пассивный двухполюсник полностью характеризуется своим эквивалентным сопротивлением R3 относительно выделенных зажимов. Таким образом, приходим к схеме, изображенной на 1.18,6.

На пересечении строки i и столбца / находится проводимость Yij, которая определяет ток /,¦ в ветви /, обусловленный действием э. д. с. Ei в ветви i, или ток /,• ветви i, обусловленный действием э. д. с. Ё}- в ветви /:

представляет собой установившийся, или вынужденный, синусоидальный ток, обусловленный действием приложенного напряжения ии а вторая составляющая

При подаче на полупроводниковый диод обратного напряжения в нем возникает незначительный обратный ток ( 1.15), обусловленный движением неосновных носителей заряда через р-п-переход. При повышении температуры р-п-перехода количество неосновных носителей заряда увеличивается, поэтому обратный ток диода возрастает.

Если замкнуть зажимы освещенного фотодиода через резистор, то в электрической цепи появится ток, обусловленный движением неосновных носителей заряда, значение которого зависит от фото-э. д. с. и сопротивления резистора. Максимальный ток при одной и той же освещенности фотодиода будет при сопротивлении резистора, равном нулю, т. е. при коротком замыкании фотодиода. При сопротивлении резистора, не равном нулю, ток во внешней цепи фотодиода существенно уменьшается.

Вольт-амперная характеристика фототиристора при световом потоке Ф=0 ( 4.15) соответствует характеристике тиристора при управляющем токе 1^=0. Если напряжение, подведенное к фототиристору, не превышает напряжения ?/вкл, при котором происходит резкое увеличение тока тиристора за счет лавинного умножения носителей заряда, то ток фототиристора, обусловленный движением неосновных носителей заряда через переход Я2, имеет очень небольшое значение и представляет собой темновой ток.

Если замкнуть зажимы освещенного фотодиода через резистор ( 8.4, а), то в электрической цепи появится ток, обусловленный движением неосновных носителей заряда, величина которого зависит от фото-ЭДС и сопротивления резистора #„. Максимальный ток при одной и той же освещенности фотодиода будет при сопротивлении резистора, равном нулю, т. е. при коротком замыкании фотодиода. При этом энергетические характеристики фототока почти линейны (штриховая линия на 8.4, в), т. е. фото-ток практически пропорционален потоку излучения ( 8.4, в). При сопротивлении резистора, не равном нулю, ток во внешней цепи фотодиода существенно снижается и энергетические характеристики становятся нелинейными, причем наклон их уменьшается с ростом сопротивления (непрерывные линии на 8.4, в).

кает ток /, обусловленный движением неосновных носителей зарядов. Следовательно, в данной схеме происходит преобразование лучистой энергии в электрическую.

Этот ток рассматривается как ток проводимости в проводниках, присоединенных к емкостному элементу (ток, обусловленный .движением заряженных частиц под .действием электрического поля в веществе, обладающем электропроводностью), переходящий в ток смещения1 в диэлектрике емкостного элемента. Последнее понятие, применяемое в теории поля, означает величину, прямо пропорциональную скорости изменения напряженности электрического поля

Этот ток рассматривается как ток проводимости в проводниках, присоединенных к емкостному элементу (ток, обусловленный движением заряженных частиц под действием электрического поля в веществе, обладающем электропроводностью), переходящий в ток смещения1 в диэлектрике емкостного элемента. Последнее понятие, применяемое в теории поля, означает величину, прямо пропорциональную скорости изменения напряженности электрического поля (в случае однородного поля и г — const.)

зистор, будет относительно невелик, так как переходу электронов в область Р к дырок в область N препятствуют высокие потенциальные барьеры. Если теперь подать на базовый электрод управляющее напряжение Uy с полярностью, показанной на 18-12,6, то благодаря снижению левого потенциального барьера в цепи эмиттер—база будет протекать ток, обусловленный движением электронов через эмиттер в базу и дырок через базу в эмиттер. Часть электронов рекомбинирует с дырками, поступающими в базу (два электрона из четырех на рисунке), а часть, которая определяет коллекторный ток 1К, увлекается полем правого перехода (два электрона на рисунке). Для увеличения коэффициента усиления по току а, равного отношению коллекторного тока /к к эмиттерному /э:

а) ток электронной проводимости, обусловленный движением электронов, являющихся структурными элементами вещества;

Током переноса, или конвекционным током, называется ток, обусловленный движением заряженных тел или элементарных частиц, не являющихся структурными элементами сред, в которых они движутся. Примером тока переноса может служить поток электронов в вакууме, а также перенос зарядов водяным паром, пылевым потоком, движущимися телами и т. п.

Предположим, что в пластинке полупроводника, находящейся в магнитном поле, идет ток, обусловленный движением только электронов ( 14.1, а). Пренебрежем пока статистическим разбросом электронов по скоростям. Тогда сила Лоренца будет смещать движущиеся электроны к левой грани пластинки полупроводника. Направление смещения определяется направлением силы Лоренца, т. е. векторным произведением (14.1)'с учетом