Однородной изотропной

Процессы в однородной двухпроводной линии. Выделим в двухпроводной линии элементарный отрезок dx ( П1-13). Обозначим сопротивление и индуктивность на единицу длины через г и L, а проводимость утечки и емкость между проводами на единицу длины — через g и С. Для тока i, входящего в область, ограниченную штриховой линией ( П1-13), выходящий из области ток будет

В области радиочастот первичные параметры однородной двухпроводной линии с медными проводами вычисляются по следующим формулам.

В главе 11 (§ 11-2) были выведены дифференциальные уравнения однородной двухпроводной линии; ввиду наличия двух независимых переменных (t и х) дифференциальные уравнения получились в частных производных

В области радиочастот первичные параметры однородной двухпроводной линии с медными проводами вычисляются по следующим формулам (размеры в метрах).

В гл. 11 (см. § 11-2) были выведены дифференциальные уравнения однородной двухпроводной линии; ввиду наличия двух независимых переменных (t и х) дифференциальные уравнения получились в частных производных:

Процессы в однородной двухпроводной линии. Выделим в двухпроводной линии элементарный отрезок dx ( П1-22). Обозначим сопротивление и индуктивность на единицу длины через г и L, а проводимость утечки и емкость между проводами на единицу длины - через д и С. Для тока i, входящего в область, ограниченную штриховой ли-

каждого типа однородной линии в отдельности. В связи с этим рассмотрим эту задачу для однородной двухпроводной линии. Найденные решения будут справедливы и для других типов однородных линий.

Ограничимся рассмотрением процессов в однородной двухпроводной линии. Выделим в -двухпроводной линии элементарный отрезок dx ( 3-10). Пусть ,,/

127.1. Приведите систему уравнений однородной двухпроводной линии в общем случае и ее решение при питании линии постоянным напряжением.

127.2. Что характеризуют параметры г, L, g,C, входящие в уравнения однородной двухпроводной линии?

129.1. Изложите суть разложения на прямую и обратную бегущие волны мгновенного значения синусоидального напряжения .в однородной двухпроводной линии.

виде двух составляющих: AI = А10 + А,2, где А)0 описывает поле проводника с током в однородной изотропной среде, AJ2 учитывает влияние вихревого поля зоны 2 [3]. В декартовой системе координат векторный потенциал

В однородной изотропной среде составляющая средней скорости упорядоченного движения электронов пропорциональна напряженности электрического поля и имеет с ним одинаковое направление, поэтому вектор плотности тока определится как

Считая справедливыми в общем случае выводы, полученные из рассмотрения выражения (6-19), получим для однородной изотропной среды энергию в единице объема (в джоулях на кубический метр) :

Электрическое смещение определяется поляризацией, когда под действием поля происходит как бы смещение зарядов внутри диэлектрика. Вектор электрического смещения в однородной изотропной среде совпадает по направлению с вектором напряженности электрического поля и пропорционален напряженности поля:

Конфигурация линий электрического смещения в однородной изотропной среде такая же, как и линий напряженности. Линии смещения идут, не прерываясь, от зарядов одного знака к зарядам другого. Единица электрического смещения [D] = [Q/s] = [Кл/м2].

Если заряженные тела находятся не в вакууме, а в однородной, изотропной, т. е. обладающей одинаковыми свойствами во всех направлениях, непроводящей среде, то сила отталкивания, как показывает опыт, меньше в Б раз:

Из (5.6) видно, что значение силы F у не зависит ни от расположения центра цилиндрической поверхности тока (расстояния d) ни от ее радиуса гг (если гг > d). Таким образом, при расчете силы на ток через натяжения охватывающая его цилиндрическая поверхность может быть произвольной. Более того, если ток располагается в однородной изотропной среде, при расчете силы через натяжения его можно охватить любой произвольной поверхностью. Вообще говоря, это следует из общих соображений [см. § 5.1.1]. Однако представляется полезным подтвердить на этом простейшем примере, что общие соображения правильны. Охватим ток i, расположенный в равномерном поле с индукцией В0, произвольной по-

Причем при определении поля вне цилиндра, образованного как самим током i, так и отображенным токами i1 и /2, внутренность цилиндра должна быть заполнена средой с магнитной проницаемостью ц1г. Таким образом, все токи оказываются расположенными в однородной изотропной среде / с магнитной проницаемостью filr. Соответственно для определения поля внутри цилиндра нужно поместить в точкеЛ кроме самого тока i еще и дополнительный отраженный ток /з = k0i, а также заменить среду / вне цилиндра средой с магнитной проницаемостью ц2г (такой же, как внутри цилиндра). На 5.14 показана картина поля вне и внутри цилиндра 2 при Щг/M-ir — 3, построенная указанным способом.

Эти формулы, выведенные для однородной изотропной среды, где векторы Е и D совпадают по направлению, могут быть записаны и так:

Эти формулы, выведенные для однородной изотропной среды, где векторы Н и В совпадают по направлению, могут быть записаны и так:

Для однородной изотропной среды магнитный потенциал удовлетворяет уравнению Лапласа