Оказывается соизмеримым

дующий момент времени, т. е. в следующем такте, на шину Ш2 подается напряжение записи —1/3, которое по абсолютному значению должно превышать напряжение хранения. Напряжение записи оказывается приложенным к электродам 2, 5, 8, вследствие чего заряды переходят из-под электрода / под электрод 2 и из-под электрода 7 под электрод 8. На 3.18, б показан не-. завершенный процесс этого перехода, когда под электродами 2, 8 уже появились положительные заряды, но некоторая часть их сохраняется под электродами /, 4. В следующем такте напряжение хранения — U? приложено к шине Ш-2, а шины Ш\ и ZZ/з находятся под напряжением —U\. Распределение зарядов для этого момента показано на 3.18,0, т. е. информация оказывается сдвинутой на один шаг вправо. Таким же образом осуществляется и дальнейшее продвижение информации в ПЗС без посредства p-n-переходов, что позволяет существенно уменьшить размеры запоминающих элементов.

Характеристика усилителя оказывается сдвинутой влево или вправо в зависимости от направления тока в обмотке смещения на величину, соответствующую току подмагничивания 1„, приведенному к обмотке управления:

Если формы кривых э. д. с. ?ог и ?02 синхронных генераторов не одинаковы, то уравнительный ток имеет высшие временные гармоники. Если сдвиг фазы между э. д. с. ?01 и ?02 не равен нулю, то ,на диаграмме, показанной на XII. 18, в, угол между векторами Е01 и ?ог не равен л. В этом случае э. д. с. Л? —?01+?'о2 оказывается сдвинутой относительно э. д. с. Ёп и ?02 на угол, близкий к л/2. В результате уравнительный ток имеет значительную активную составляющую и вызывает поперечную реакцию якоря, вследствие чего одна машина работает в генераторном режиме, а другая — в двигательном.

ных триггеров —в соседние четные триггеры и, наконец, по сигналу Сдв (t3) из дополнительных триггеров — в нечетные основные триггеры. По окончании серии сигналов сдвига информация в таком регистре оказывается сдвинутой на один разряд вправо.

Характеристика усилителя оказывается сдвинутой влево или вправо в зависимости от направления тока в обмотке смещения на величину, соответствующую току подмагничивания /„, приведенному к обмотке управления:

Другой отличительной особенностью гетероструктур является разница в оптических свойствах базы и эмиттера. В результате спектральная характеристика излучения узкозонной базы оказывается сдвинутой в область длинных волн по отношению к спектральной характеристике

хранения. Напряжение записи оказывается приложенным к электродам 2, 5 и 8, вследствие чего заряды переходят из-под электрода ) под электрод 2 и из-под электрода 7 под электрод 8. На 3.13, б показан незавершенный процесс этого перехода, когда под электродами 2 и 8 уже появились положительные заряды, но некоторая часть их сохраняется под электродами / и 7. В следующем такте напряжение хранения —(/2 приложено к шине ZZ/2, a шины Ш\ и Ш3 находятся под напряжением —U\. Распределение зарядов для этого момента показано на 3.13, в, т. е. информация оказывается сдвинутой на один шаг вправо. Таким же образом осуществляется и дальнейшее продвижение информации в ПЗС без посредства р-гс-переходов, что позволяет существенно уменьшить размеры запоминающих элементов.

больше момента трения. Поэтому, даже когда ток в нагрузке равен нулю, диск сердечника будет вращаться, хотя и очень медленно. Это явление носит название «самоход». Нормативными документами на счетчики (ГОСТ 6570-60 и рекомендации Международной организации законодательной метрологии) самоход у счетчиков не допускается. Для ликвидации самохода применяются специальные антисамоходные устройства, которые создают тормозящий момент, действующий не постоянно, а только при определенном положении диска счетчика. Эти устройства выполняются либо в виде стального крючка, укрепленного на оси счетчика и притягивающегося к железной пластинке, намагниченной полями рассеяния электромагнита напряжения, либо в виде отверстия в диске, при пересечении этим отверстием рабочего потока напряжения часть потока, проходящего через это отверстие, оказывается сдвинутой на меньший угол, так как потери на его пути меньше, и поэтому создается тормозной момент. Антисамоходный момент выбирается таким, чтобы он в сумме с моментом трения превосходил компенсационный момент. Тогда будет обеспечено отсутствие самохода.

примерно совпадающими (от токов нагрузки и вне их (К2). элементов, -которые такого питания не имеют, производится отстройка); при внешних к. з. К2 Фаза тока в поврежденном элементе оказывается сдвинутой по отношению к фазам токов других .элементов на угол, близкий к 180°. Для дифференциальной токовой защиты (сравнивающей комплексы токов) при внутреннем к. з. в точке KL геометрическая сумма всех токов равна току в месте повреждения, а при внешнем к. з. /Сг — нулю. Эти соотношения и используются для построения защиты, например, по второму рассматриваемому ниже варианту ( 10-6).

.Характеристика усилителя оказывается сдвинутой влево или вправо в зависимости от направления тока в обмотке смещения на величину тока подмагничивания /п> приведенного к обмотке управления: 1

Л и nk (k^.m) разрядов, где k — целое число. Необходимость организации в одном регистре сдвига двух типов возникает, например, при выполнении умножения одновременно на к разрядов множителя. Схема подобного регистра показана на 5.4, где каждый из регистров представляет собой расширение по разрядности регистра 564ИР9. При последовательном сдвиге информации во всех регистрах на 1 разряд выходная информация Q оказывается сдвинутой на /г разрядов.

Следовательно, форма волны конвекционного тока в резонато ре отражательного клистрона такая же, что и в двухрезонаторном Выражение (3.43) отличается от (3.10) только знаком при перио дическом члене. Это объясняется тем, что группировка электроно в тормозящем поле оказывается сдвинутой по фазе на л относи тельно группировки в пространстве дрейфа. Из 3.12 видно. что в тормозящем поле группировка (происходит относительно того электрона, который прошел зазор при переходе от ускоряющего тормозящему полю

Однако необходимо отметить, что после включения двигателя в нем происходят сложные переходные электромагнитные процессы. В тех случаях, когда время разбега оказывается соизмеримым с временем

Электромагнит переменного тока. Электромагниты переменного тока хотя и обладают естественной форсировкой, но в некоторых случаях их время трогания оказывается соизмеримым с временем движения подвижной части. Поэтому достижение минимального времени трогания за счет установления рациональных геометрических соотношений представляет практический инте

Помимо шумов, обусловленных дискретностью электрического 'тока, в электронных приборах возникают шумы, вызываемые эффектом случайного перераспределения токов между электродами, локальными изменениями на поверхностях катодов и кристаллов полупроводников, процессами ионизации и рекомбинации. Собственные шумы электронных приборов ограничивают возможности радиоэлектронной аппаратуры. Например, усилители могут обеспечить практически любое сколь угодно большое усиление электрического сигнала, но это не означает, что усиливаемый сигнал может быть как угодно мал. Если уровень сигнала оказывается соизмеримым с величиной собственных шумов электронных приборов, то различение усиленного сигнала на фоне шумов затрудняется и даже может стать невозможным.

напряжения, т. е. сопротивление для переменного напряжения равно дифференциальному сопротивлению транзистора. В этом случае даже при небольшой величине питающего напряжения ?к удается выбрать оптимальный с точки зрения коэффициента усиления рабочий ток транзистора VI без шунтирования сопротивления нагрузки RH по переменному току сопротивлением транзистора V2. Этот вариант эмиттерного повторителя целесообразен, если сопротивление RH оказывается соизмеримым с сопротивлением, которое необходимо подключить в эмиттерную цепь транзистора для обеспечения его оптимального режима по постоянному току. Если сопротивление нагрузки RH меньше со-

Ф,. оказывается соизмеримым с потоком Фт. Такие режимы имеют место, если сердечник работает при большом насыщении или когда в сердечнике имеется относительно большой воздушный зазор б.

Однако необходимо отметить, что после включения двигателя в нем происходят слож*-ные переходные электромагнит*-ные процессы. В тех случаях, когда время разбега оказывается соизмеримым с временем

Однако не все элементы, показанные на 4-22, оказывают' равнозначное влияние на работу лампы. Некоторые вопросы влияния междуэлектродных емкостей на работу лампы в области высоких частот рассмотрены в § 4-4. Не меньшее влияние на работу лампы оказывают и распределенные индуктивности вводов, соединяющих электроды лампы со штырьками. В обычных приемно-усилительных лампах значения этих индуктивностей весьма малы и составляют доли микрогенри. Однако на высоких частотах, порядка тысяч мегагерц, сопротивление такой индуктивности составляет десятки ом и оказывается соизмеримым с сопротивлени-, ями междуэлектродных емкостей, а в диоде — и с внутренним сопротивлением лампы. Поэтому на высоких частотах индуктивности вводов в зна- ивх чительной степени влияют ня характе-

Обычно поток Ф5 составляет всего несколько процентов от потока Фт. Однако могут быть и такие режимы работы, в которых поток Ф5 оказывается соизмеримым с потоком Фт. Такие режимы имеют место, если сердечник работает при большом насыщении или когда в сердечнике имеется относительно большой воздушный зазор 6.

Второй из упомянутых выше факторов —влияние инерции электронов — имеет существенное значение только в автогенераторах, работающих в диапазоне сверхвысоких частот, когда время пролета электроном междуэлектродных промежутков оказывается соизмеримым с периодом колебания. Это создает фазовый сдвиг между напряжениями на сетке и первой гармоники анодного тока. Этот сдвиг и является аргументом s = 0, то и ,, не равен нулю. Для баланса фаз требуется, чтобы аргумент ф2 = —cps. Это означает, что в системе устанавливается частота <ог, отличающаяся от резонансной частоты контура сор.

Второй из упомянутых факторов — влияние инерции электронов — имеет существенное значение только в автогенераторах, работающих на очень высоких частотах, когда время пролета электроном междуэлектродных промежутков оказывается соизмеримым с периодом колебания. Получается значительный фазовый сдвиг между первой гармоникой тока и напряжением на входе электронного прибора. Этот сдвиг следует учитывать при построении цепи обратной связи.

Однако не все элементы, показанные на 4-22, оказывают' равнозначное влияние на работу лампы. Некоторые вопросы влияния междуэлектродных емкостей на работу лампы в области высоких частот рассмотрены в § 4-4. Не меньшее влияние на работу лампы оказывают и распределенные индуктивности вводов, соединяющих электроды лампы со штырьками. В обычных приемно-усилительных лампах значения этих индуктивностей весьма малы и составляют доли микрогенри. Однако на высоких частотах, порядка тысяч мегагерц, сопротивление такой индуктивности составляет десятки ом и оказывается соизмеримым с сопротивлени-, ями междуэлектродных емкостей, а в диоде — и с внутренним сопротивлением лампы. Поэтому на высоких частотах индуктивности вводов в зна- ивх чительной степени влияют ня характе-