Произвольной скоростью

Следует иметь в виду, что потенциал системы в целом определяется с точностью до произвольной постоянной, которую всегда можно выбрать так, чтобы потенциал одного из узлов стал равен нулю. Подобным «заземленным» узлом может быть, например, узел 5, что отмечается на схеме условным обозначением.

путем дифференцирования \u,L = L——), а не интегрированием с необходимостью определения произвольной постоянной, если находить ток по индуктивному напряжению [*' = — \u>Ldt ). При рассмотрении короткого замыкания этой цепи вводится понятие постоянной времени, определяется э.д.с. самоиндукции, поддерживающая ток, и подсчитывается энергия, полученная сопротивлением от индуктивности. При замыкании этой цепи на добавочное сопротивление подчеркивается возникновение перенапряжения. Результаты исследования включения цепи на постоянное напряжение используются при рассмотрении поведения тока в цепи с изменяющимся сопротивлением. В зависимости от фазы включения цепи на синусоидальное напряжение показывается возможность возникновения перенапряжения или сверхтока.

Это выражение совпадает с полученным ранее на основе классического метода (см. § 5.1). В отличие от классического метода решение получено без разбиения тока на вынужденную и свободную составляющие и без нахождения произвольной постоянной интегрирования. Последнее обстоятельство существенно облегчает анализ, особенно в сложных цепях. Как. видно из (10.56), начальный ток в индуктивности учитывается в виде члена LI0, добавляемого к изображению действующего в цепи сигнала.

Электрический потенциал, характеризующий данное поле, может быть определен лишь с точностью до произвольной постоянной, зависящей от произвольного выбора точки Р, в которой потенциал принимается равным нулю. Электрическое поле, которое может быть в каждой точке охарактеризовано с точностью до произвольной постоянной скалярной величиной, именуемой электрическим потенциалом, носит название потенциального электрического поля. Таковыми, в частности, являются электростатическое поле, а также электрическое поле постоянных токов, протекающих по неподвижным проводникам, при условии, что поле рассматривается вне области действия источников электродвижущих сил. Действительно, распределение зарядов на проводниках при этом остается, как и в электростатике, неизменным во времени. Электрическое поле около неподвижных проводников с постоянными токами и внутри этих проводников будем называть стационарным электрическим полем (Естац). Оговорка о необходимости ограничения областью вне источников э. д. с. для того, чтобы поле было потенциальным, будет рассмотрена в конце этого параграфа.

Для определения произвольной постоянной интегрирования А не можем воспользоваться условием неизменности токов в ка-

•откуда после интегрирования по х правой и левой частей найдем с точностью до произвольной постоянной С искомую характеристику

Двузначность решения обусловлена тем, что (20.19) может удовлетворяться как при положительных, так и при отрицательных значениях производной. Выбор знака диктуется удобствами реализации преобразующего элемента. Для отыскания произвольной постоянной следует использовать заданные в (20.18) граничные условия. Так, при выборе решения со знаком «плюс» должно Выполняться соотношение

В этой формуле J idt представляет собой мгновенное значение заряда конденсатора. О произвольной постоянной интегрирования следует сказать особо. Выражение напряжения на конденсаторе можно переписать в виде определенного интеграла, считая / моментом наблюдения, a t0 моментом начгла заряда конденсатора:

Как изиестно, неопределенный интегргл вычисляете? с точностью до произвольной постоянной. Для большей наглядности наших рассуждении возьмем конкретный пример и найдем изображение напряжения на конденсаторе:

Подчеркнем еще раз, что для заданного поля потенциал определяется с точностью до произвольной постоянной, зависящей от выбора той точки, где принимается U = 0.

146.5. Векторный потенциал определяется с точностью до произвольной постоянной, величина которой выбирается из соображений облегчения расчета. При расчете магнитного поля цилиндра с током, плотность которого растет пропорционально расстоянию от оси, выбор начала отсчета векторного потенциала от оси цилиндра целесообразен, позволяя сразу определить две из четырех постоянных интегрирования.

Изменяя угловую скорость системы координат coK, получаем переменную частоту fK. Таким образом, в произвольной системе координат, вращающейся с произвольной скоростью, частоты тока и напряжения определяются частотами вращения поля и системы координат. С этими частотами связано преобразование энергии и инвариантность мощности. Для координатных осей, вращающихся с произвольной скоростью,

Так как cos 6 -f- j sin 6 — e+/fl, векторные уравнения (2.10) для координатных осей, вращающихся с произвольной скоростью

Уравнения напряжений результирующих векторов получены для координатных осей, вращающихся с произвольной скоростью, и представляют собой наиболее простой и общий вид уравнений Кирхгофа для обобщенной машины. В таком виде уравнения применяются редко. Наибольший интерес представляют уравнения в координатных осях а, р, когда (о!к=0, и в координатных осях d, q, когда (ок=шг, которые широко используются для исследования синхронных машин, когда (Ок^сог^Юс. Моделирование процессов преобразования энергии ведется на постоянных токах.

Изменяя угловую скорость системы координат Юц, получаем переменную частоту/,. Таким образом, в произвольной системе координат, вращающейся с произвольной скоростью, частоты тока и напряжения определяются частотами вращения поля и системы координат. С этими частотами связано преобразование энергии и инвариантность мощности. Дня координатных осей, вращающихся с произвольной скоростью,

Так как cos 9 + у' sin 6 = е*7" , векторные уравнения (2.10) для координатных осей, вращающихся с произвольной скоростью,

Уравнения напряжений результирующих векторов получены для координатных осей, вращающихся с произвольной скоростью, и представляют собой наиболее простой и общий вид уравнений Кирхгофа для обобщенной машины. В таком виде уравнения применяются редко. Наибольший интерес представляют уравнения в координатных осях а, Р, ко-

Подъем напряжения и испытание производятся с соблюдением всех требований правил техники безопасности со скоростью: до 25—30 % Unca— неограниченной, дальнейший подъем до 50% с произвольной скоростью, но плавный; до 100% ?Люп — со скоростью 1—2 %/с. По истечении времени испытания (1 мин) напряжение плавно снижается и при значении, равном 30 % t/исп, может быть отключено. Во время испытания с безопасного расстояния производятся осмотр и прослушивание испытуемой изоляции. Результат испытания считается удовлетворительным, если во время испытания не произошло пробоя или перекрытия изоляции, не было резких бросков стрелок амперметра (увеличения тока), и вольтметра (снижения напряжения), не было замечено дыма, запаха и гари, не прослушивались разряды. После испытания органической изоляции следует, сняв напряжение и заземлив вывод установки, прощупать поверхность и убедиться в отсутствии местных нагревов.

Рассмотрим процессы преобразования энергии в электрической машине. Со стороны наблюдателя (системы координат) система координат вращается в воздушном зазоре машины с произвольной скоростью «к- При неподвижном статоре частота напряжения в этой системе координат равна сос± ±<ок-

Так как cos 0+/s$n 9=ее+'е, век» торные уравнения для координатных осей, вращающихся с произвольной скоростью

Системы координат а, р и d, q — наиболее распространенные. Естественные непреобразованные координаты и координаты, вращающиеся с произвольной скоростью, применяются реже. Вопрос о применении и преобразова-

Уравнения электромеханического преобразования энергии в системе координат, вращающихся с произвольной скоростью (и, v), выглядят следующим образом:



Похожие определения:
Проектирование электрической
Преобразования непрерывной
Проектировании двигателей
Проектировании трансформатора
Проектируемого предприятия
Проектных организациях
Проектной организацией

Яндекс.Метрика