Последнем уравнении

В последнем выражении следует раскрыть неопределенность, возникающую при т-ИЗ. Для этого следует воспользоваться правилом_Лопиталя. Тогда Rx (0) =—0в/3,

В последнем выражении erfc /— представляет собой

Разделив в последнем выражении числитель и знаменатель на ult получим

В последнем выражении отброшена бесконечно малая

Второй и третий члены в последнем выражении представляют амплитудно-модулированные сигналы с разными несущими частотами, поэтому можно применить частотное разделение компонент, как показано на 9.13. Яркостная компонента выделяется ФНЧ / ( 9.14). С помощью ПФ 3, настроенного на частоту f2, амплитудного детектора 4 и ФНЧ 5 выделяется «красная» компонента; аналогично с помощью ПФ 6, настроенного на частоту /ь и блоков 7, 8 происходит выделение «синей» компоненты. Для формирования «зеленой» компоненты используются ФНЧ 2, выделяющий яркостную составляющую Ym в сокращенной полосе, и матрица 9.

Интеграл с множителем 2/Г в последнем выражении, полученном изменением порядка суммирования и интегрирования, является сопряженной комплексной амплитудой &-й гармоники тока с частотой ( — [Acoi). Введя действующие значения токов и напряжений гармоник, имеем

В последнем выражении Вст=(Ввр -т-?осн)/2; Яосн = ЯбрП-Ь Вр — значения индукции в стержнях, основании и

Как известно, всякая конечная функция может быть представлена в форме бесконечного ряда по периодическим составляющим. В частности, функция
В последнем выражении константа есть не что иное, как средняя скорость потока, которая сохраняется при отсутствии вращения. Следовательно, результирующая скорость в канале (относительная) складывается из скорости потенциального абсолютного потока и удвоенной составляющей завихренности в направлении относительного потока ( 12-1,6).

В последнем выражении под знаком первого интеграла стоит разность энергий обоих сигналов. Поэтому

В последнем выражении

После замены в последнем уравнении напряжения согласно выражению U = 1г„ и решения относительно тока получим

В последнем уравнении обе части равенства умножим слева на А"1

В последнем уравнении переменные разделяются:

L4 и L5. В индуктивных катушках Ls, L4 и L5, где имеет место явление взаимной индукции, все токи направлены от точек, поэтому направления э. д. с. самоиндукции и взаимной индукции совпадают, а следовательно, совпадают и направления соответствующих этим э. д. с. падений напряжений. Поэтому знаки в членах /o)L5/5, /юМ53/3 и /соМ64Л в последнем уравнении одинаковы.

Положим, что к моменту коммутации до короткого замыкания ток в цепи был равен i ( — 0) = /. Следовательно, i (+0) = /. Полагая в последнем уравнении i = / и t — О, находим

напряжение на зажимах конденсатора было равно ис (—0) = ?/0. Следовательно, из условия ис (+0) == ис (—0), полагая в последнем уравнении ис — U0 и t = 0, находим U0 = A.

Постоянную интегрирования А определим из условия ис (+0) = ис ( — 0) = 0 иг, полагая в последнем уравнении t = 0, получим

Запишем уравнение для приращений напряжений в анодной цепи, вызванных приращением напряжения Дис на сетке лампы. С этой целью составим два уравнения по второму закону Кирхгофа для анодной цепи. Одно из НИХ — для режима ДО получения приращений: Ua-\-U =Е; другое — для режима после получения прира-щеш?й: ?/а+Диа-)-(/н+Д[/н = Е. Если в последнем уравнении Ua+UH заменить на Е, то окажется, что

После замены в Последнем уравнении напряжения согласно выражению U = 1гп и решения относительно тока получим

Заменяя в последнем уравнении sin3 со? выражением (3sin со/—sin3co/)/4, имеем

Если выбрать постоянную времени т = RC достаточно большой, то вторым слагаемым в последнем уравнении можно пренебречь, тогда