Постоянную распространения

Постоянную интегрирования определяют на основании первого закона коммутации.

3. Определим постоянную интегрирования А в общем решении (5.9). Для этого обратимся к закону коммутации для индуктивного элемента (5.1) в момент времени замыкания ключа t = 0. Так как ток

Из начальных условий определим постоянную интегрирования:

3. Определим постоянную интегрирования А в общем решении (5.9). Для этого обратимся к закону коммутации для индуктивного элемента (5.1) в момент времени замыкания ключа г =0. Так как ток

3. Определим постоянную интегрирования А в общем решении (5.9). Для этого обратимся к закону коммутации для индуктивного элемента (5.1) в момент времени замыкания ключа / = 0. Так как ток

Ф = arc tg ^- = arc tg gQ = 45°, p1 = jtf=-J*L = 1000 сек-1. Определяем постоянную интегрирования

Постоянную интегрирования находим из условия получения при t = 0 заданного начального тока: i (0) = iCB (0) + /в (0) = А + U/R •

Постоянную интегрирования А определяют из начальных условий. Так как в цепи с индуктивностью ток не может измениться скачком, то при t = 0 ток в ней равен нулю: ;(0) = U/R + А = 0. Отсюда А = — U/R, тогда

Постоянную интегрирования определяют, исходя из условия, что до момента короткого замыкания ток в цепи

Постоянную интегрирования А определяют из начальных условий. Так как в цепи с индуктивностью ток не может измениться скачком, то при / = 0 ток в цепи равен нулю: 1(0) =

Постоянную интегрирования А определяют исходя из условия, что до момента короткого замыкания ток в цепи: »(0);=/=

Такую схему принято называть цепной. Исследование распределения тока и напряжения вдоль цепной схемы удобно проводить, используя теорию линий с распределенными параметрами. Действительно, в предыдущем параграфе говорилось о замене одного четырехполюсника отрезком линии длиной /, имеющей постоянную распространения v и волновое сопротивление ZB. Если число четырехполюсников равно п, то длина отрезка линии с распределенными параметрами будет в п раз больше, т. е. равна nl.

Пример 119. Для некоторой линии длиной 5 км на частоте 1000 Гц были проведены опыты по определению ее входного сопротивления при холостом ходе и коротком замыкании на конце линии. Оказалось, что ZBXX=535e~/64° Ом и ZBX к = 467,5е~'10 Ом. Требуется найти волновое сопротивление Ztt и постоянную распространения v этой линии.

тельно, в предыдущем параграфе говорилось о замене одного четырехполюсника отрезком линии длиной /, имеющей постоянную распространения у и волновое сопротивление ZB. Если число четырехполюсников равно п, то длина отрезка линии с распределенными параметрами будет в п раз больше, т. е. равна nl.

Пример 119. Для некоторой линии длиной 5 км на частоте 1000 Гц были проведены опыты по определению ее входного сопротивления при холостом ходе и коротком замыкании на конце линии. Оказалось, что ZBXX х = 535е-'64° Ом и ZBXK.3 = 467,5e-'10° Ом. Требуется найти волновое сопротивление ZB и постоянную распространения у этой линии.

Постоянную распространения f определим из уравнения th т / = l/S = 2,31 — / 2,55

Постоянную распространения f определим из уравнения th т / = l/S = 2,31 — / 2,55

Из характеристического уравнения рг — /юуца найдем постоянную распространения _

7.4. Первичные параметры длинной линии/?р = 0,5 Ом/м, L0 = 1 мкГн/м, 6'0 = 1 мкСм/м, С0 = 10 пФ/м. Определить постоянную распространения 2и волновое сопротивление^, на частоте 1 ГГц.

7.53. В линии длиной /0 = 15 м на частоте w = 106 рад/с измерены ее входные сопротивления в режимах холостого хода Zlx = 70е' J"'3 Ом и короткого замыкания ?1к = 50 Ом. Определить волновое сопротивление Zc и постоянную распространения ?

Обозначим через Г0 постоянную распространения невозмущенной, или «холодной» волны, а через Г — постоянную распространения возмущенных волн в системе в присутствии электронного пучка. Постоянные распространения обычно выражают через безразмерные параметры Ь, 6 и D, которые характеризуют отличие постоянных Г0 и Г от постоянной ре= со/уе — параметра распространения (электронного пучка:

Зная постоянную распространения, можно определить сдвиг фазы в линии заданной длины либо длину линии, обеспечивающую заданный сдвиг фазы