Составляющие магнитной

где Re А = Асо&ф а 1т А =Аз{пф - действительная и мнимая составляющие комплексного значения синусоидальной величины; А —

С помощью электронно-лучевого осциллографа можно измерять составляющие комплексного сопротивления Z по схеме на 6.6. Перед началом измерений необходимо отключить блок развертки и установить светящееся пятно в центре экрана.

лении Z. На экране осциллографа появляется эллипс ( 6.7, б). Измерив отрезки 1аъ и 1вг, можно найти активную R и реактивную X составляющие комплексного сопротивления Z из уравнений

где Re A. -A cos ф и lm A =A sin ф — действительная и мнимая составляющие комплексного значения синусоидальной 'величины; А —

где Re А = Асо$ф к 1т А = Аз1пф - действительная и мнимая составляющие комплексного значения синусоидальной величины; А —

Вначале находят активную и реактивную составляющие комплексного сопротивления правой ветви схемы замещения (см. 8.55):

При отсутствии поверхностного эффекта или при его слабом проявлении составляющие комплексного магнитного сопротивления можно рассчитать с учетом формул, приведенных в [1251, как

Выделив вещественную и мнимую части и заменив ZM через удельные активную рм и реактивную %м составляющие комплексного магнитного сопротивления и геометрические размеры сердечника, при пренебрежении составляющими погрешностей второго порядка малости получим выражения для амплитудной

Активная и реактивная составляющие комплексного магнитного сопротивления тороида соответственно равны R^=pKl/S и XM=pxl/S, где / — длина средней окружности тороида; S — площадь его поперечного сечения. Учитывая выражения для /?м и Хм, получим

Если исследуемый сигнал u(t] является непрерывной функцией времени, определен в интервале времени от 0 до Т и представлен большим, но оконечным числом отсчетов, взятых через одинаковые интервалы времени А? ( 10.4), составляющие комплексного спектра представляются ДПФ

Составляющие комплексного сопротивления. Однопутный участок. Подставив в формулу (2.23) гкт и гтк из формулы (2.16), ** , из формулы (2.8) и ?кр1 из выражения (2.21), получим

Вначале находят активную и реактивную составляющие комплексного сопротивления правой ветви схемы замещения (см. 9.55):

На всем этапе намагничивания материала направление вектора Н совпадает с направлением вектора В, а следовательно, и с направле-нием_ вектора J = В/[АО — Я. Составляющие магнитной индукции В/и Bj при этом складываются арифметически:

на поля в окне линии поля в окне трансформатора ( 18.6). трансформатора pj3 выражения для потенциала магнитного поля легко получить составляющие магнитной индукции Вх, By и, зная их, определить механические усилия, действующие в обмотках. Например, определим силы, действующие на первичную обмотку трансформатора. Силы, действующие на единицу длины проводника вдоль оси г,

можно видеть, что при аналогичном распределении токов бг (х, у) и зарядов р (х, у) решения будут аналогичны. Составляющие магнитной индукции с учетом Ах• = Ау = 0 в этом случае равны:

Отсюда можно определить составляющие магнитной индукции: ял ял

где Я,Па — магнитная проводимость пазового рассеяния, Хла — рассеяния лобовых частей обмотки якоря, а Я,да — магнитная проводимость дифференциального рассеяния. Составляющие магнитной проводимости рассеяния зависят от геометрии машины и насыщения (см. § 1.12). Подробный расчет магнитных проводимостей приводится в книгах по проектированию электрических машин [8].

Составляющие магнитной индукции, создаваемые токами в двух других обмотках, сдвинуты по фазе на углы ± 2я/3, так как токи сдвинуты по фазе, и в пространстве на такие же углы из-за смещения осей обмоток. Следовательно:

тангенциальные составляющие напряженности магнитного поля на граничной поверхности; нормальные составляющие магнитной индукции 9 тех же тонкая на граничной поверхности.

Полуволне магнитной индукции соответствует полюс определенной полярности. Для первой гармонической магнитной индукции период изменения равен двойному полюсному делению машины, на котором располагаются три пары полюсов третьей гармонической магнитной индукции и пять пар полюсов пятой гармонической ( 20-2). Частота э. д. с., наводимой высшими гармоническими магнитной индукции, зависит от скорости вращения этих гармонических. В синхронных машинах все гармонические составляющие магнитной индукции вращаются со скоростью ротора, поэтому первая гармоническая магнитной индукции наводит в проводнике обмотки статора первую гармоническую э. д. с. eupl, имеющую частоту / = Р7во> третья гармоническая магнитной индукции наводит третью

Составляющие магнитной индукции, создаваемые токами в двух других обмотках, сдвинуты по фазе на углы + 2 л/3, так как токи сдвинуты по фазе, и в пространстве 2 я/3 и 4л/3 из-за смещения осей обмоток. Следовательно,

2. (Р) Осевая и угловая составляющие магнитной индукции равны соответственно Вг = 0,5 50(1 - cos az), Ba = 0. Определите ее радиальную составляющую Вг

2. Решение уравнения Пуассона для составляющих Ах, Ау, Az векторного магнитного потенциала показывает, что при Jx - 0, Jy = 0 получаем Ах = 0, Ау - 0, так что при J- kJ2 он имеет единственную составляющую А = kAz. Магнитное поле является плоскопараллельным и обе составляющие магнитной индукции Вх, Ву мож-