Составляющие напряженности

Тогда параллельное подключение конденсатора к нагрузке снижает переменные составляющие напряжения на ней, тем самым снижается коэффициент пульсаций выпрямленного напряжения.

На 2.28 для пассивного двухполюсника^а. 2..27 построены векторные диаграммы, на которых U = г/к U- =jxf - активная и реактивная составляющие напряжения U между выводами пассивного двухполюсника.

Более эффективное сглаживание выпрямленного напряжения можно получить путем использования более сложных фильтров, например, Г-образных LC-фильтров ( 9.18). В этих фильтрах индуктивная катушка уменьшает переменную составляющую тока, а конденсатор, уменьшая эквивалентное сопротивление цепи нагрузки zab, снижает еще больше гармонические составляющие напряжения на нагрузочном резисторе. Коэффициент сглаживания таких фильтров может достигать очень большой величины.

суммируя входящие в уравнение три составляющие напряжения.

Как увидим далее, полезно знать еще две величины — активную и реактивную составляющие напряжения короткого замыкания:

где р — отношение фактического тока нагрузки к номинальному; «а и ир — активная и реактивная составляющие напряжения короткого замыкания, %; <р2 — угол сдвига фаз между током и напряжением вторичной цепи. При этом

составляющих токов и напряжений. Основой этой схемы является схема замещения транзистора (обведена пунктиром). В схеме замещения усилительного каскада не учтены конденсаторы и источник питания, так как переменные составляющие напряжения на них принимают равными ну-

Наличие двух равенств в качестве условий равновесия означает, что для уравновешивания необходимо изменять два параметра (например, #3 и С4). Путем ряда следующих друг за другом регулировок добиваются, чтобы активная и реактивная составляющие напряжения приближались к нулю. Представим испытуемый образец эквивалентной последовательной схемой (см. 3-1, а). Тогда

На 2.28 для пассивного двухполюсника% на 2.27 построены векторные диаграммы, на которых U^ = /7 и U- =/*/ - активная и реактивная составляющие напряжения U между выводами пассивного двухполюсника.

На 2.28 для пассивного двухполюснику на 2.27 построены векторные диаграммы, на которых U = rlviU- =jxl — активная и реактивная составляющие напряжения U между выводами пассивного двухполюсника.

коэффициент нагрузки; Ua и (/р — активная и реактивная составляющие напряжения короткого замыкания, выраженные в процентах (Цл = (Рк.3/8а) 100 = (53,5/6667) • 100 = = 0,8о/0 ; [/р = - ~

Для скалярного магнитного поля в электрических машинах большая часть граничных условий удовлетворяет условиям Дирихле, что обычно благоприятно сказывается на решении, особенно при использовании приближенных методов. Результатом расчета поля являются составляющие напряженности магнитного поля по трем осям

Для скалярного магнитного поля в электрических машинах большая часть граничных условий удовлетворяет условиям Дирихле, что обычно благоприятно сказывается на решении, особенно при использовании приближенных методов. Результатом расчета поля являются составляющие напряженности магнитного поля по трем осям:

Составляющие напряженности магнитного поля \\х и Ну, согласно (17.9), запишем в виде

в любой точке плоскости определяются составляющие напряженности магнитного поля:

Определим составляющие напряженности магнитного поля Ну = — дсрм (х, t/)/9y = [В/, sin (тглг/тО ch (и Нх — — 5срм (х, у)/дх =[5s cos (rcx/T^sh (U^/ Уравнение для линии магнитного поля (см. § 17.2)

Распространяя на полную микромодель граничные условия (1.5), справедливые для поверхности разрыва магнитной проницаемости в макромодели, нетрудно убедиться в том, что сумма поверхностных микротоков на поверхности Sp в микромодели всегда равна нулю. Для этого рассмотрим элемент поверхности 5Р между средами а и Ь, внешняя нормаль к которому по отношению к среде а обозначена Пь и соответственно внешняя нормаль по отношению к среде b обозначена п& ( (1.10). По (1.43), поверхностные плотности микротоков /а и /ь, воспроизводящие тангенциальные составляющие напряженности поля Яат и Яы соответственно в средах а и Ь:

то на той и другой поверхностях оболочек сохранится то же магнитное поле, т. е. те же нормальные составляющие индукции Вп = = (пВ) п = Впп и тангенциальные составляющие напряженности поля ЯТОб =ЯТ =

В дополнение к этому можно показать, что микротоки на поверхности разрыва магнитной проницаемости Sp между средами а и и в неполной микромодели образуют в сумме именно тот поверхностный ток /„,, [см. (6.6)), который воспроизводит граничные условия на этой поверхности в неполной макромодели. Для этого (см. ^ 1.5.1), рассмотрим элемент поверхности 5,, с внешней нормалью пь по отношению к среде а ( 6.2). Запишем выражения для поверхностных плотностей микротоков /„.„ и /+b, воспроизводящих тангенциальные составляющие напряженности поля Н^аъ и Н^ъъ соответственно в средах а и Ь:

Составляющие напряженности поля в самом цилиндре

Аналогично можно найти составляющие напряженности вне цилиндра. Интересно отметить, что во всех точках цилиндра напряженность EI имеет одну и ту же величину и направление (см. 22,1); при этом если Y2 > YI, то ?,- > Е0, и наоборот.

Составляющие напряженности по осям X и Y внутри экрана