Соответственно выражение

Передаточные функции регуляторов и контуров регулирования определяются изложенными ранее общими методами. Передаточные функции пропорционально-интегрального регулятора РТВ и замкнутого контура тока возбуждения представляются соответственно выражениями

Передаточные функции интегрального регулятора РЭ и замкнутого контура э. д. с. представляются соответственно выражениями:

В качестве характеристик звена выбраны R и S, которые определяются соответственно выражениями (5.5) и (5.7). Предполагается биномиальный входящий поток на дискретном времени (синхронная сеть с интервалом Тс с параметром #и). Как показано выше, алгоритм РОС-ОЖ имеет один временной интервал, равный в данном случае Тс, и моделируется биномиальным потоком обслуживания с параметром QK. Таким образом, звено описывается

Для удобства расчета ЧКХ аппроксимируется в области нижних и верхних пространственных частот соответственно выражениями:

Напряжения на входе усилителя при воздействии входных сигналов Uu\, U к->, (У„з, ?Лых определяются соответственно выражениями:

При последовательном и смешанном возбуждении электрические потери определяются соответственно выражениями:

где гко — сопротивление активной зоны коллектора: kt — постоянный коэффициент, учитывающий модуляцию сопротивления в области коллектора; а = Rl'b / ц>т, причем /Б и R определяются соответственно выражениями (2.141) и (2.142).

сигналов I/,,,, I/,,,, (У„3, С7,ых определяются соответственно выражениями:

Если длительность импульса /„ равна продолжительности первых двух этапов tu, в течение которых завершается полная подготовка схемы к перебросу, то наибольшее быстродействие (так же, как и при раздельном запуске) имеет место при значениях С — Сопт и /?к — R« опт» определяемых соответственно выражениями (5.23) и (5.25). В действительности длительность импульса tu > in, так как необходимо предусмотреть некоторый запас /„ с учетом разброса параметров и изменений условий работы схемы. Если этот запас А^„ = /„ — /„ рассчитан без существенного завышения, то оптимальные значения Сопт и /?„ Опт оказываются близкими к величинам, определяемым соотношениями (5.23)и (5.25).

Длительность обратного хода и коэффициент нелинейности определяются соответственно выражениями (8.24) и (8.25).

где S(o) и i}(oa) определяются соответственно выражениями (4.50) и (4.51).

E/(LC) Соответственно выражение - s - можно видоизменить следующим

Соответственно выражение для коллекторного тока представим в виде

1— Ma Соответственно выражение (15-5) принимает вид:

1— Ma Соответственно выражение (15-5) принимает вид:

Соответственно выражение — - - можно видоизменить следующим образом:

Соответственно выражение для коллекторного тока можно представить в виде

Соответственно выражение (2.18) с учетом конечной длительности откликов в дискретном времени имеет вид

Обратим внимание на аналогию, которую можно провести между рассмотренным явлением распространения плоской электромагнитной волны в диэлектрике, характеризующейся напряженностями Ех к Ну и явлением распространения волн напряжения и и тока i в однородной линии при отсутствии потерь в линии. Уже было отмечено, что выражение для Ех совершенно аналогично выражению для и и, соответственно, выражение для Ну аналогично выражению для i. Это обстоятельство не является случайным. Действительно, можно рассматривать величину Е как падение напряжения, отнесенное к единице длины линии напряженности электрического поля и, соответственно, величину Н как ток, отнесенный к единице длины линии напряженности магнитного поля. При этом отношение

Заметим, что р' равно подъемной силе, отнесенной к единице поверхности, сметаемой ветроколесом. Сравнивая (5.40) и (5.44) получаем, что ll«Vi = v. Соответственно выражение для мощности, снимаемой с вала ветроколеса, можно записать в виде:

Обратим внимание на аналогию, которую можно провести между рассмотренным явлением распространения плоской электромагнитной волны в диэлектрике, характеризующейся напряженностями Ех и Ну, и явлением распространения волн напряжения и и тока г в однородной линии при отсутствии потерь в линии. Уже было отмечено, что выражение для Ех совершенно аналогично выражению для и и соответственно выражение для Ну аналогично выражению для L Это обстоятельство не является случайным. Действительно, можно рассматривать величину Е как падение напряжения, отнесенное к единице длины линии напряженности электрического поля, и соответственно величину Н — как ток, отнесенный к единице длины линии напряженности магнитного поля. При этом

АУ на основе сумматоров ( 5.12). В схеме 1,2 V. 3 — регистры А, В и С соответственно. Выражение для выходной функции сумматора имеет вид