Воспользуемся аналогией

Воспользовавшись уравнением равновесия токов

Воспользовавшись уравнением (6.9), для тока в линии будем иметь дифференциальное уравнение:

Воспользовавшись уравнением движения (при Л!с = 0), получим показанное на 8.2, в изменение момента во времени:

Воспользовавшись уравнением (8.47) и подставив в него & =' — со0, можно определить длительность реверса, т.е. время, в течение которого угловая скорость ненагруженного двигателя изменится от Н-со0 до — со0.

Воспользовавшись уравнением (3.16), запишем:

Прежде всего выясним, как этот процесс изобразится в диаграмме. Для этого необходимо выяснить зависимость р = f (i>). Это можно сделать, воспользовавшись уравнением первого закона термодинамики.

Этой формуле обычно придают иной вид. Заменим значение температуры, воспользовавшись уравнением (1-15), тогда

Концентрацию заряженных частиц п можно найти, воспользовавшись уравнением (5.18) для малой степени ионизации. Если напряжение, восстанавливающееся на дуговом промежутке после перехода тока через нулевое значение, больше раз- „ „ рядного напряжения, т. е. [/в > Uv, ро: то происходит повторное зажигание дуги; при Uв <С ир — гашение дуги. При гашении короткой дуги переменного тока в случае холодных электродов и отсутствия заметной термоэлектронной эмиссии в момент перехода тока через нулевое значение восстанавливающаяся прочность возрастает до катодного падения напряжения в тлеющем разряде. Эта величина определяется тем, что короткий промежуток при изменении полярности приложенного напряжения проходит стадию тлеющего заряда.

Воспользовавшись уравнением (6.22а), находим окончательно

Как отмечалось, при введении в усилитель последовательной отрицательной обратной связи входное сопротивление увеличивается. Воспользовавшись уравнением (7.10) и заменяя напряжения произведениями входного тока на соответствующие сопротивления, можем записать

Воспользовавшись уравнением (2.23), получим

Для получения интегрального уравнения в нашем случае воспользуемся аналогией магнитного и электростатического полей.

(рис, 9.4). Для решения воспользуемся аналогией между электростатическим полем тонкого уединенного заряженного диска радиуса а и полем растекания тока в интересующем нас случае.

Найдем изображение /3(р). С этой целью выразим 13(р) через /,(р) и операторные сопротивления второй и третьей ветвей. Воспользуемся аналогией с переменным током. Для переменного тока

Воспользуемся аналогией с нелинейной электрической цепью для определения потоков Ф,, Ф2, Ф3. С этой целью выполним графические построения, подобные построениям на 13.10.

Найдем изображение 13(р). С этой целью выразим 13(р) через Ii(p) и операторные сопротивления второй и третьей ветвей. Воспользуемся: аналогией с переменным током. Для переменного тока

Воспользуемся аналогией для определения потоков

20.15р. Применим метод зеркальных изображений. Дополним электрод его зеркальным изображением, расположенным над поверхностью земли ( Р.20.1). Воспользуемся аналогией с электростатическим полем. При этом приближенно примем линейную плотность заряда цилиндра t = const. Найдем емкость цилиндра длиной 2/ и диаметром d, который может рассматриваться как эллипсоид вращения. Потенциал произвольной точки Р с координатами b и а от элементар-

20.15р. Применим метод зеркальных изображений. Дополним электрод его зеркальным изображением, расположенным над поверхностью земли ( Р.20.1). Воспользуемся аналогией с электростатическим полем. При этом приближенно примем линейную плотность заряда цилиндра t = const. Найдем емкость цилиндра длиной 2/ и диаметром d, который может рассматриваться как эллипсоид вращения. Потенциал произвольной точки Р с координатами b и а от элементар-

Решение. Воспользуемся аналогией между электростатическим и безвихревым магнитным полями. В формуле (19,69) заменим ?0 на Н0 и е„ на ца. Получим

Воспользуемся аналогией между электростатическим и магнитным безвихревым полями. В примере 196 были выведены формулы для потенциала <р и составляющих ЕК, EQ напряженности электрического поля диполя:

Для нахождения проводимости g на единицу длины линии воспользуемся аналогией электрического поля в неидеальном диэлектрике с электростатическим полем, для чего используем формулу для расчета емкости, приведенную в § 25.1,