Выражение магнитного

Подставим в формулу (3.4) выражение магнитной индукции (3.3), получим

При равномерном вращении ротора с угловой скоростью Q в его обмотке (на 4.1, а в витке) наводится э.д.с. e = Bv2l [см. формулу (3.35)]. Подставляя выражение магнитной индукции, получим e = 2Bmvtsm р. При р = 90°, т. е. в положении витка под серединой полюса, наводится наибольшая э.д.с. Em — 2Bmvl.

Выражение магнитной энергии

1.7.1. Выражение магнитной энергии в линейной модели через величины поля. В отличие от нелинейной системы в ее линейной модели магнитная проницаемость ц --- ц (х, у, z) не зависит от индук -ции В^, в данной точке области поля. Поэтому зависимость В^, от И ^ получается линейной: В^,— цН^. Такая зависимость показана пунктирной линией на 1.8, а для линейной среды, обладающей постоянной магнитной проницаемостью ц -- const, равной при В^ В магнитной проницаемости нелинейной среды (характеристики нелинейной среды показаны сплошными линиями).

1.7.2. Выражение магнитной энергии в линейной модели через величины электрических цепей (токи и потокосцепления). В ли-

1.7.3. Выражение магнитной энергии линейной микромодели через величины ее элементарных ветвей. В линейной модели нелинейной системы упрощается вычисление магнитной энергии по (1.47) и (1.45) через величины элементарных ветвей микромодели. Поскольку в линейной модели в силу постоянства ц характеристика

1.7.4. Выражение магнитной энергии линейной модели через величины ветвей эквивалентной магнитной цепи. В линейной модели нелинейной системы упрощается вычисление магнитной энергии через величины ветвей эквивалентной магнитной цепи. В линейной модели нелинейной системы в силу постоянства магнитной проницаемости в процессе намагничивания (ц, — fi (л;, у, г) =•- const при х, у, г ~ const) характеристики намагничивания ветвей эквивалентной магнитной цепи линейны (пунктирные линии на 1.11, б):

1.5. Микромодель магнитного поля нелинейной системы. Выражение магнитной энергии через величины ее элементарных ветвей. ... 28

которая при Я -> оо асимптотически стремится к [АО. Деля обе части последнего соотношения на (г0, получим выражение магнитной проницаемости:

ного возврата в системе координат В—Н можно изобразить прямой с относительным угловым коэффициентом kB я* \х,г, где >цг — относительная реверсивная проницаемость. Выражение магнитной проницаемости зависит от системы единиц. В Международной системе единиц СИ

Подставив это выражение магнитного потока в общие уравнения момента и частоты вращения двигателей постоянного тока, получим уравнение частоты вращения двигателя (электромеханической характеристики)

Затем рассматривается излучение магнитного диполя — рамки с синусоидальным током. Записывается выражение магнитного момента рамки pM = \iiws (w — число витков, s — площадь рамки) и обосновывается принцип двойственности, заключенный в уравнениях Максвелла и позволяющий перейти от электромагнитного поля электрического диполя к полю магнитного диполя заменой Е на Я и е на — р,.

Подставив это выражение магнитного потока в общие уравнения момента и частоты вращения двигателей постоянного тока, получим уравнение частоты вращения двигателя (электромеханической характеристики)

Подставив это выражение магнитного потока в общие уравнения момента и частоты вращения двигателей постоянного тока, получим уравнение частоты вращения двигателя (электромеханической характеристики)

•~w~dj~- Подставив сюда выражение магнитного потока, получим:

Выражение магнитного потока через векторный потенциал. Магнитный поток Ф, пронизывающий какую-либо поверхность S, ограниченную зам- i

Подставив в последнее равенство выражение магнитного потока, получим

Из (7-20а) можно написать выражение магнитного потока Ф = <5-2-

Обозначив Вп — проекцию вектора магнитной индукции на нормаль к плос- жмнш»*— кости витка, можно написать выражение AV^"^ ЩЩЩЩЯШ1Ш5 магнитного потока, пронизывающего какой-либо виток пояса рис 7-18

Подставив выражение магнитного потока через виток в (7-25)', получим:

9-3. Выражение магнитного потока через векторный потенциал